Principe :
On considère une corde tendue, de longueur L, dont les deux extrémités sont fixes.
Au point d'abscisse X, on impose à la corde une amplitude y = A.sin(w.t). Les deux parties de la corde vont se comporter de façon autonome.
 Dans chaque partie vont se propager une onde incidente yi = B.sin(k.x - w.t) et une onde réfléchie de même amplitude yr = B.sin(k.x + w.t). Pour la partie gauche, le point d'abscisse x = 0 est immobile. ya = C.sin(w.t).sin(k.x) est donc solution de l'équation de propagation en régime permanent.
Pour la partie droite de la corde, c'est le point d'abscisse x = L qui est immobile. yb = D.sin(w.t).sin(k.(L - x)) est solution de l'équation de propagation.
Rappel : Soit c la vitesse de propagation dans la corde. On a : w = 2p.N; l = c/N; k = w/c =2p/l.
Pour déterminer les valeurs de C et D, il suffit d'écrire que pour x = X, l'amplitude est égale à y = A.sin(w.t). Montrer que :

 Pour kX = np ou k(L - X) = mp, l'amplitude devient infinie! En réalité, l'amortissement et des phénomènes non linéaires vont limiter cette amplitude à une valeur finie. Dans l'appel, j'ai introduit une limitation automatique des amplitudes quand ces conditions sont réalisées.